次に，２つの従動プーリの伝達動力を受け持つ原動プーリ１について，最もスリップしやすいと仮定し，プーリ１に作用する張力について考えれば，２軸伝動の際と同様に
\(T_{12}-T_{31}=T_{e1}\)
\(\frac{T_{12}-T_c}{T_{31}-T_c}=e^{\mu \theta_1}\)
が得られます．ここで\(\mu\)および\(T_c\)は，ベルト-プーリ間の最大摩擦係数および遠心張力（\(=mv^2\)）となります（ベルトの周速が十分小さい場合，\(T_c\)は0と見なせます）．上式を解けば
\(T_{12}=\frac{e^{\mu \theta_1}}{e^{\mu \theta_1} -1} T_{e1}+T_c\)
と計算できます．同様にプーリ３および２についても考えれば
\(T_{23}=T_{12}-T_{e2}\)
\(T_{31}=T_{23}-T_{e3}\)
と各スパンでのベルト張力を求めることが出来ます．理論初期張力T_0は各スパンの張力\(T_{12}\)，\(T_{23}\)，\(T_{31}\)を平均すれば良いですが，各スパンの長さ\(l_{12}\)，\(l_{23}\)，\(l_{31}\)が異なる場合，それぞれのスパンでのベルトの伸びを考慮し，
\(T_0=\frac{T_{12} l_{12}+T_{23} l_{23}+T_{31} l_{31}}{l_{12}+l_{23}+l_{31}}\)
と計算します．

これが，プーリ１（原動プーリ）でスリップすると考えた場合の張力の考え方になります．
一方，レイアウトや各プーリでの動力によっては，原動プーリ以外でスリップが生じる場合もあります．そのため，従動プーリ（プーリ２および３）について，以下の式が成立するかを確認する必要があります．
\(\frac{T_{12}}{T_{23}} \ge e^{\mu \theta_2}\) ：プーリ２
\(\frac{T_{23}}{T_{31}} \ge e^{\mu \theta_3}\) ：プーリ３
この両式が成立する場合，（プーリ１でスリップが生じるという仮定に基づいた）先の張力の考え方で問題ありません．
一方，両式のいずれかが成立しない場合，例えば，プーリ２での式が成立しない場合，プーリ２について，張力を再計算し，その結果を用いて，プーリ１および３での張力を再計算する必要があります．